Quaternion hyperbolique

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L'algèbre des quaternions hyperboliques est un objet mathématique promu à partir de 1890 par Alexander Macfarlane. L'idée fut mise à l'écart, à cause de la non-associativité de la multiplication, mais elle est reprise dans l'espace de Minkowski. Comme les quaternions de Hamilton, c'est une algèbre réelle de dimension 4.

Une combinaison linéaire :

q = a + b i + c j + d k {\displaystyle q=a+b\mathrm {i} +c\mathrm {j} +d\mathrm {k} }

est un quaternion hyperbolique si a , b , c {\displaystyle a,b,c} et d {\displaystyle d} sont des nombres réels, et les unités 1 , i , j , k {\displaystyle 1,\mathrm {i} ,\mathrm {j} ,\mathrm {k} } sont telles que :

{ i j = j i = k j k = k j = i k i = i k = j i 2 = j 2 = k 2 = i j k = + 1 {\displaystyle {\begin{cases}\mathrm {i} \mathrm {j} =-\mathrm {j} \mathrm {i} =\mathrm {k} \\\mathrm {j} \mathrm {k} =-\mathrm {k} \mathrm {j} =\mathrm {i} \\\mathrm {k} \mathrm {i} =-\mathrm {i} \mathrm {k} =\mathrm {j} \\\mathrm {i} ^{2}=\mathrm {j} ^{2}=\mathrm {k} ^{2}=\mathrm {i} \mathrm {j} \mathrm {k} =+1\end{cases}}}

Soit :

{\displaystyle \cdot } 1 {\displaystyle 1} i {\displaystyle \mathrm {i} } j {\displaystyle \mathrm {j} } k {\displaystyle \mathrm {k} }
1 {\displaystyle 1} 1 {\displaystyle 1} i {\displaystyle \mathrm {i} } j {\displaystyle \mathrm {j} } k {\displaystyle \mathrm {k} }
i {\displaystyle \mathrm {i} } i {\displaystyle \mathrm {i} } 1 {\displaystyle 1} k {\displaystyle \mathrm {k} } j {\displaystyle -\mathrm {j} }
j {\displaystyle \mathrm {j} } j {\displaystyle \mathrm {j} } k {\displaystyle -\mathrm {k} } 1 {\displaystyle 1} i {\displaystyle \mathrm {i} }
k {\displaystyle \mathrm {k} } k {\displaystyle \mathrm {k} } j {\displaystyle \mathrm {j} } i {\displaystyle -\mathrm {i} } 1 {\displaystyle 1}

La différence entre les quaternions et les quaternions hyperboliques est donc la valeur du carré i 2 = j 2 = k 2 = + 1 {\displaystyle \mathrm {i} ^{2}=\mathrm {j} ^{2}=\mathrm {k} ^{2}=+1} . Elle vaut 1 {\displaystyle -1} pour les quaternions et + 1 {\displaystyle +1} pour les quaternions hyperboliques.

Bien que ces unités ne respectent pas l'associativité, l'ensemble { 1 , i , j , k , 1 , i , j , k } {\displaystyle \{1,\mathrm {i} ,\mathrm {j} ,\mathrm {k} ,-1,-\mathrm {i} ,-\mathrm {j} ,-\mathrm {k} \}} forme un quasigroupe.

Exemple de non-associativité : ( i j ) j = k j = i {\displaystyle \left(\mathrm {i} \mathrm {j} \right)\mathrm {j} =\mathrm {k} \mathrm {j} =-\mathrm {i} } alors que i ( j j ) = i × 1 = i {\displaystyle \mathrm {i} \left(\mathrm {j} \mathrm {j} \right)=\mathrm {i} \times 1=\mathrm {i} } .

Si l'on définit le conjugué q {\displaystyle q^{*}} de q {\displaystyle q} par

q = a b i c j d k {\displaystyle q^{*}=a-b\mathrm {i} -c\mathrm {j} -d\mathrm {k} }

alors le produit

q := q q = a 2 b 2 c 2 d 2 {\displaystyle \|q\|:=qq^{*}=a^{2}-b^{2}-c^{2}-d^{2}} est la forme quadratique utilisée dans l'espace de Minkowski, pour la convention + {\displaystyle +---} .

Soit X ( c t , x , y , z ) {\displaystyle X(\mathrm {c} t,x,y,z)} un point de l'espace temps et X ( c t , x , y , z ) {\displaystyle X^{*}(\mathrm {c} t,x,y,z)} son conjugué. X = c 2 t 2 x 2 y 2 z 2 {\displaystyle \|X\|=\mathrm {c} ^{2}t^{2}-x^{2}-y^{2}-z^{2}} est le carré de la pseudo-norme de X {\displaystyle X} dans l'espace de Minkowski.

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